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摘 要： 随着高频化的需要，变压器分布参数的影响也逐渐显著。从高频化的等效电路入手，对开关变压器分布参数的影响进行了详细的理论分析和仿真验证，提出了在设计和绕制变压器时能够减小分布参数的几种措施，并通过仿真结果给出了利用分布参数作为谐振元件的一部分的高频软开关电路的具体实现。
1、引言
行波管放大器(TWTA)具有宽频带、高增益、高效率等优点，被广泛应用于微波通信、雷达和电子对抗等技术领域中。
TWTA由空间行波管(TWT)和电子功率调节器(EPC)组成。EPC[1,2]是由大量电子元器件和高压部件组成的复杂而且特殊的电子设备，它由指令电路、遥测电路、变换器及保护电路等功能模块组成。
理论分析和实践经验表明,电气产品的变压器、电感和电容的体积、重量与供电频率的平方根成反比。所以，实现电路小型化、轻量化最直接的途径是提高开关频率。由于受限于火箭的运载能力，对星载EPC的体积、重量方面提出了严格的限制，因此必须要提高频率以满足小体积、轻重量的要求。
高频变压器也可称作脉冲变压器或开关变压器。它与普通变压器的区别大致有以下几点：
(1)电源电压不是正弦波，而是交流方波，初级绕组中电流都是非正弦波;
(2)变压器的工作频率比较高，通常都在几十千赫兹，甚至高达几十万赫兹。在确定磁心材料及损耗时必须考虑能满足高频工作的需要及磁心中有高次谐波的影响。
2、变压器等效电路
在一般的理论分析中，为了简化分析过程，通常忽略功率变压器的励磁电感和漏感，以便获得电路工作的基本原理和基本特征。实际上，寄生参量是客观存在的，而且随着开关频率的提高，分布参数的影响越严重。
(1)励磁电感
由于磁导率是有限的，则在原边绕组中就有励磁电流存在。这一增加的电流可以在等效电路中增加一个和原边线圈并联的励磁电感Lm来表示。励磁电感能量表示有限磁导率的磁芯中和两半磁芯结合处气隙存储的能量。存储的能量与加到线圈上每匝伏特有关，与负载电流无关。
(2)漏感
在实际变压器中，如果初级与次级之间、匝与匝之间、层与层之间磁通没有完全耦合，就会产生漏感。漏感能量表示线圈间不耦合磁通经过的空间存储的能量。在等效电路中，漏感与理想变压器激励线圈串联，其存储的能量与激励线圈电流的平方成正比。
(3)分布电容
在实际变压器的绕组中存在着分布电容，尤其存在于线圈导线和变压器磁心之间以及各绕组之间。电容量的大小取决于绕组的几何形状、磁心材料的介电常数和它的封装材料等。在等效电路中，在每一理想线圈两端并联一个集中的电容。
综合考虑以上因素，可以得出变压器的一般等效电路，如图1所示。其中，Rp、Rs表示原、副边的绕组电阻，Llp、Lls表示原、副边的漏感，Lm表示励磁电感，Cdp、Cds表示原、副边的分布电容，Rc表示磁心损耗，其中包括磁滞损耗和涡流损耗。
将副边漏感、次级绕组电阻、次级分布电容分别折算到原边，并将原、副边漏电感、绕组电阻、分布电容分别集中在一项里，得到如图2所示简化的等效电路。设变压器原边匝数为N1，副边匝数为N2，变比为n(n=N2/N1)，则R=Rp+ Rs/n2,Cd=Cdp+ n2Cds,Ll=Llp+ Lls/n2。
图1 变压器的一般等效电路
图2 简化的变压器等效电路
3、变压器分布参数影响的理论分析
由于高频变压器的输入为交流方波，以下分脉冲前沿、脉冲顶部、脉冲后沿进行说明[3]。
(1)脉冲前沿
在脉冲前沿，时间变化很快，因而漏感和分布电容上就产生很强的电流及电压变化，而对于瞬间变化的输入电压而言，加在它上面的开路电感的阻抗是趋向无穷大，可以忽略。假设忽略绕组电阻和磁心损耗电阻。由此得到图3所示的上升沿等效电路。
计算节点X的电流，并通过对它的方程求倒数，就能得到二次微分方程
图3 上升沿等效电路
(2)脉冲顶部
在脉冲顶部时，脉冲持续期内电压电流基本保持不变，因此漏感和分布电容便不起主要作用，励磁电感起重要作用。由此得到图4所示的脉冲平顶的等效电路。
计算节点X的电流，得到一次微分方程：
这个方程的解是：
图4 脉冲平顶等效电路
(3)脉冲后沿
漏感通常比励磁电感小很多，可以忽略。脉冲后沿时，储存在励磁电感中的磁能和分布电容中的电能释放能量，因此励磁电感和分布电容起主要作用。 由此得到图5所示的下降沿等效电路。
计算节点X的电流，得到二次微分方程：
图5 下降沿等效电路
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